针对水解聚丙烯酰胺修正了Fixman的聚电解质静电扩张理论式，确定了式中各常数，得到一关联水解度h和盐浓度c_s的通用MHS方程式.经验证该方程有好的精确度和宽的适用范围：30℃，母体相对分子质量10~5～1.3×10~7，水解度4％～40％，NaCl浓度0.02～0.5mol·L~-1.

依据高分子溶液理论，建立了水解聚丙烯酰胺盐水溶液零剪切粘度ηo和特性粘数〔η〕间的关系：η_o＝0.745十0.634（c_p〔η〕）＋0.193（c_p〔η〕）~2＋0.921(c_p〔η〕）~3，式中c_p为聚合物溶液的浓度.在聚合物溶液浓度与特性粘数的乘积1～7的范围内.该式和本文（I）报通用MHS方程式联合计算的结果与实验结果吻合良好．

利用X光高速动态成像技术拍摄分析了六氟化硫在熔融锂中浸没喷射反应的过程，并采用有限差分方法计算了锂与六氟化硫反应的温度场、反应物及其产物的质量分数分布、反应混合物的密度分布及浸没喷射的射流长度和宽度．给出了预测六氟化硫在锂中浸没喷射的射流长度的半经验关系式.

实际链状流体的分子热力学模型表示为参考流体（硬球链流体）的贡献与一微扰项之和.作者先前建立的硬球链流体的状态方程用于计算参考流体的性质，用Alder等人对方阱流体的计算机模拟结果计算微扰项的贡献，从而建立了实际链状纯流体的分子热力学模型.该模型具有非常简单的形式，用三个与温度无关的分子参数（分子的链数，链节的直径和链节间的方阱位能阱深）可以较好地关联从球形小分子到链状高分子、分子间没有氢键作用的流体的饱和蒸汽压、饱和液体体积和pVT关系

实际链状流体混合物的亥氏函数表示为参考流体（硬球链流体混合物）的贡献和由于链节间的方阱位能相互作用的贡献之和．前者直接用作者先前建立的硬球链流体混合物的分子热力学模型计算，不含混合规则；后者采用Alder等人的结果，用vanderWaals单流体理论计算混合物的能量参数.对于不含氢键作用的二元混合物，有一可调相互作用参数，需由实验数据拟合得到．本模型可以满意地关联小分子混合物和高分子溶液的汽液平衡。

用实验和数值两种方法研究了倾斜密闭容器中半透过性流体在辐射光的照射下产生的自然对流现象及其对传热的影响.首先建立了基于二维假设下的流体流动和热量传递的动态数学模型，并用有限差分方向交替法进行数值求解，得到稳态下的等温线和流线图.结果表明，流体的自然对流和传热受光学厚度和容器倾斜角度的影响.还建立了实验装置，测量了稳态下的温度分布．理论计算与实验结果比较表明两者的变化趋势一致，吻合较好．

分析了国际化学热力学领域中计算标准生成自由能公式的不足，应用有机化学现代电子理论和有机分子的半金属结构理论模型，提出一新的理论式；利用矩阵法导出一个有理论意义的计算△G_f~的半理论公式.经用共轭结构与强极性结构等不同类型的410种纯物质的实测值检验，平均误差为1.73％.优于文献中各式.

运用Davis模型导出一个统计热力学的表面张力模型．对22个双组分体系的表面张力作了推算和关联，总平均相对偏差分别为5.45％和1.95％.并利用关联双组分体系得到的参数值，直接推测了三组分体系的表面张力，平均相对偏差为2.21％.结果令人满意.表明该方法简单、精确，便于工程应用．

采用反射式光导纤维探头对平壁和膜式壁面的循环流化床内的局部瞬态颗粒浓度进行测量，并应用时间序列分析方法对两种不同壁面几何结构的床内的动态特性进行分析.研究结果表明，循环流化床内存在明显的时空结构不均匀性，壁面的几何形状对壁面附近的气固流动特性存在显著的影响．

用空气阴极代替锡阴极在Na_2CO_3-Na_2B_4O_7介质中电解合成过硼酸钠.电解结果表明，在阴极电流密度为30～50mA·cm~(-2)时，阴极电流效率为65％～54％．X射线衍射表明结晶产物为NaBO_2·H_2O_2·3H_2O.恒电流计时电位法测定Na_2B_4O_7-H_2O_2和Na_2CO_3-H_2O_2体系电位与时间关系.从iτ~(1/2)～i关系求得过氧化氢与硼酸离子的络合速度常数为7.21×10~3L·s~(-1)·mol~(-1)，过硼酸离子的离解速度常数为2.14×10~2s~(-1).Na_2CO_3-H_2O_2体系的ιτ~(1/2)与i无关，表明过碳酸离子离解速度很大.

在试验基础上，阐述了振动床及振动流化床中振动能的输入方式.对于振动床，振动能输入方式是振动床体对粉体床层的碰撞.对于振动流化床，振动能输入方式是振动波在流化床悬浮体中的连续传播，床层特性影响波的传播特性.通过压力波动的频谱分析，可以考察床层中的气泡行为.

主要综述了在实验反应器或仿真反应器上实现的，并具有工业应用前景的有关控制文献，介绍了固定床反应器控制的研究概况.最后，对当前的固定床反应器控制研究提出了一些见解和展望.